دانلود مقاله در مورد همدوسی نور تحت word

توضیحات

  مقاله در مورد همدوسی نور تحت word دارای 28 صفحه می باشد و دارای تنظیمات در microsoft word می باشد و آماده پرینت یا چاپ است

فایل ورد مقاله در مورد همدوسی نور تحت word  کاملا فرمت بندی و تنظیم شده در استاندارد دانشگاه  و مراکز دولتی می باشد.

توجه : در صورت  مشاهده  بهم ریختگی احتمالی در متون زیر ،دلیل ان کپی کردن این مطالب از داخل فایل ورد می باشد و در فایل اصلی مقاله در مورد همدوسی نور تحت word،به هیچ وجه بهم ریختگی وجود ندارد

بخشی از متن مقاله در مورد همدوسی نور تحت word :

همدوسی نور

همدوسی كافی نور برای اثرات تداخل ضروری است اما هرهمدوسی ناچیزی می تواند باعث ایجاد اثرات شبكه توری شود .برای مثال برهم كنش خیلی كوتاه طول ها به كاربرده می شود یا زمان های مشاهده خیلی كوتاه به كاربرده می شوند .این زمان مشاهده می تواند خیلی كوتاهتر از مدت بالس لیزر باشد برای مثال اگر ماده زمان های واپاشی خیلی كوتاهی داشته باشد شرایط وامكان تداخل باید به دقت بررسی شود.

اشعه نور همدوس می تواند با آزمایشات معمولی وقرار دادی تداخل تعریف شود درعملكردهای فتونیك كمپلكس كه باعث همدوسی شبكه توری می شود.
همدوسی طولی:
همدوسی محدود زمانی می تواند به وسیله همدوسی خطی وهمدوسی زمانی باریكه نور تعریف شود وبه وسیله مشاهده مدوله عمق دریك آزمایش تداخل اندازه گیری شود شبیه یك تابع تاخیزی نور بین اشعه ها .
یك مقدمه برای این هدف درشكل 28-2 نشان داده شده .

اشعه تابیده شكافته می شود به دوقسمت مساوی به وسیله اشعه BS شكافنده كه می تواند یك آینه 50% باشد .
اشعه ها تنها در آیندهای M2 , M1 بازتاب می شوند ودوباره درBS تركیب می شوند. به وسیله حركت دادن آینه M1 درامتداد X ازتداخل سنج مایكسول اشع های نور می

تواند به ترتیب پشت سر هم تاخیر داشته باشند .
نتایج شدت مدوله شده شبیه سرعت فریز V (X) باشدت IMIN ,IMAT برطبق قطر باریكه اندازه گیری می شود مثلاً بایك دوربین CCD شبیه یك تابع تاخیری X :
سرعت فریز V(X) =
همدوسی طولی LC با تاخیر برای سرعت فریز كه با ضریب كاهش یافته تعریف می شود . كه بدون تاخیر بعضی اوقات یا به جای استفاده می شود .
همدوسی طولی LC => V( LC ) = V( X=0)
درهر حالتی همدوسی طولی با طول موج نور همدوس اندازه گیری می شود توجه كنید كه طول موج نور تعدادی نوسان ایجاد می كند كخ همزمان هستند .
طول همدوسی نور با پهنای نوار طیفی منبع نور رابطه دارد.
LC = 2 LN 2 = 0/624
مشخصاً همدوسی طولی با همدوسی زمانی ZC رابطه دارد اگر ZC را داشته باشیم می توانیم همدوسی طولی را محاسبه كنیم .
همدوسی زمانی :
همدوسی زمانی موج نور مانند همدوسی طولی توضیح داده شده است آن است زمانی كه نور برای منتشر شدن درهمدوسی طولی احتیاج دارد پس از پا محاسبه می شود.
همدوسی زمان = TC =
یا پهنای با توزیع طول موج به صورت زیر رابطه دارد :
TC = 2 IN 2 = 0.624
= Vpeak = cmaterial
جایی كه vpeak وpeak بسامد وطول موج ماكسیمم طیف را توصیف می كنند
ومیانگین نوارهای باریك درمقایسه با این مقادیر كوچك هستند .
باید توجه شود كه همدوسی زمانی با زمان خود به خودی انتشارهای به وجود ‌آمده و یا مدت بالس ها متفاوت است .
به علاوه طول موج های منتشر شده درنور متفاوت است .نوسانهای فاز می تواند همدوسی را توصیف كند .اگر فازهای منتشر شده جفت نباشد مانند نور مانع دمایی نوسانات فاز می تواند همدوسی طولی را كاهش دهد بنابر این پهنای نوار نور را افزایش می دهد.
شكل (29 2)
درآزمایش های غیر خطی زمان همدوسی باید مرتبط با ثابت های زمانی مناسب با ‌‌آزمایش باشد .(زمان های مشاهده شبكه) آنها می توانند كوتاهتر از مقدار پالس های بر انگیخته باشند برای مثال ماده می تواند زمان های جبران را بعد از چند ps جذب شبكه های توری شبیه ماده ای است كه احتیاج به زمان های همدوسی به مقدار ps دارد اگرچه تنها پالس لیزر چندین ns است .این به این معناست كه همدوسی كوتاه حتماً شامل اثرات القایی شبكه های توری نمی شود یا به عبارت دیگر پیدایش شبكه های القایی باید بررسی شود.

علاوه براین پهنای نوار طیف و مقدار توصیف شده است .
میانگین بسامد نور vpeak این منبع ها به طور متوسط دررنج مرئی می باشد پس بسامد میانی vpeak =6*1014HZ است .
به نظر می رسد كه خواص همدوسی برای لیزهای نوری با مانع نوری قرار دادی مشخص نمی شود .همدوسی لیزها هنوز می تواند خیلی بهتر از مقادیر داده شده در بالا باشد .

اما لیزهای تجاری معمولاً نشان می دهند كه ;.
13-2 همدوسی طولی وزمانی ,پهنای نوار و منابع نور برای یك طول موج 500nm داده شده است .
منبع نور همدوسی طول همدوسی زمانی Bandwidth
HZ
Sumlight 104- × 3 1015- 14 10 .6 1
spectral filer 2/0 1013-.2 .5 10,21012 102 . 5
spectrallamp 190 1010-.2.6 109 105 .6
interferometer 1900 109-.2 .6 108 106 .6
laser 106 106- .2 .6 105 109 . 6
پهنای نورارها در رنج ریزnm است بنابراین همدوسی طولی فقط در رنج mm تا m می باشد .
قسمت های متفاوب از برش عرضی نور یك باریكه می تواند غیر همدوس باشد .
بنابراین این همدوسی با یك آزمایش تداخل با استفاده از برش های مختلف عرضی با یك شكاف دوگانه یا منبع نقطه ای دوگانه باید بررسی شود.
آزمایش تداخل درشكل 2030 نشان داده شده است.
شكل 30-2 اندازه گیری همدوسی جانبی با دو نقطه خارج شده از اشعه كه با دو روزنه D2,D1 انتخاب شده وتداخل روی پرده این روزنه ها می توانند به طور عمودی با جهت انتشار نور تغییر مكان پیدا كنند.
همدوسی جانبی با طول LC ,lat مشخص می شود.
دراین آزمایش با مقایسه همدوسی طولی به طول LC به دست می آید ,اما هرنوع ازهمدوسی جانبی ناچیز از منبع نور مانند مثال از انتشار های دمایس آزمایش های تداخل می تواند انجام شود اگر بعد جانیب منبع مشخص شده باشد وبرش های مختلف از برش عرضی تلفیق شده باشند دریك پرده نمایش نتایج مختلفی از فازهای متفاوت است كه باید كوچكتر از باشد .
برای این تاثیر قابل اغماض از بعد عرضی منبع غیر همدوس فاصله آنها ازپرده باید بزرگترازاین باشد.
ZScreen – s ource >
با قطر Dscreen ازپرده Dsource ازمنبع نور .طول موج توصیف شده با باید توجه شود كه تحت این شرایط اعداد فرنل F بزرگتر از1 نیست بنابر این تقریب نور هندسی به كار برده نمی شود.
بیشتر كاربردهای فتونیك روی تداخل باریكه های مختلف نور كه پایه گذاری شده طول وفاز جداگانه ای در هرمسیر دارد كه باید درسه بعد ساخته شود.
همدوسی جانبی كافی باریكه ها معمولاً برای عملكرد موثر ضروری است .
دو باریكه نور 1 و2 شدت مدوله شده دررنج برهم تهی شان تولید می كنند اگر بردارهای میدان الكتریكی مولفه های همسو داشته باشند.
شكل 131 ) تداخل دومیدان نور
مولفه های عمود منصف میدان التریكی یك جهت مدوله شده ازنتایج بردار م

یدان الكتریكی را نشان خواهد داد اما شدت ثابت خواهد ماند مثل شدت های دو باریكه كه درفصل بعد توصیف می شود.
نمودار شدت از (167 2) با استفاده ازمولفه های موازی بردارهای میدان الكتریكی E2, E1 تجزیه می شود كه به صورت مختلط نوشته می شود.اما پایایس ساختار مورب مانند باریكه گوسی با دامنه E0 /1,2(r1/2) می باشد .
E 1 / 2 = e i ( 2 v 1/ 2 t + k 1/2 . r + 1/ 2 ) + C .C .
یا مختلط نباشد .
I= ( E1 + E 2 ) 2

Iges = {E2 0,1+ E2¬0,2 + 2 E 0,1 E0,2 COS { }

Iges = I1+ I2 + 2 COS { ( r 2 _ r 1 ) + } .
كسینوس فضای مدوله شده ماكسیمم است اگر دامنه E0,1 وE0,2 مساوی باشند .شدت ماكسیمم درساختار سنج + مرتبه I2 = I1 = I ومینیمم صفر است . طول موج مدوله شده A با شدت ماكسیمم درجهت r1-r2 كه مورب است بازاویه A بین دو باریكه وطول موج آنها است .
(181 2)
برای باریكه های موازی 0 است وبیشترین مقدار برای باریكه های ناهمسو می باشد . این اثر استفاده شده مثلاً برای میزان سازی طول موج انتشار بازخورد توزیع شده لیزرها كه ثابت شبكه توری رابه وسیله زاویه تحریك تغییر می دهد. به عنوان مثال نتایج نمودار تداخلی از2 باریكه گوسی كه ازناحیه كمرشان عبور می كند نشان داده شده در شكل 2032
یك برش دو وجهی بین نمودار عمودی و ایستاده از پلان كاغذی درنتیجه تئداخل باریكه است كه درشكل 33-2 نشان داده شده .
شكل 32/2 :مدلی از شدت تداخل از دوطیف روبه زوال باپرتو گوسین كه درمیان پلانی از xy برهم نهاده شده است.كه عمود برصفحه كاغذ است .دوپرتو با فركانسهای متفاوت درنتیجه شدت موقتی مدوله شدن است كه دربخش 6-9-2 توضیح داده خواهد شد.
4- 9- 2
موقعیت دوپرتو نور قطبیده شده عمودی .
– موقعیت دو پرتو قطبی خطی عمودی یك شدت مدوله شده وابسته به مسیر وفاز نوری تولید نمی كند.اما به عنوان یك تابع ازپارامترها جهت بردار درنتیجه میزان الكتریكی خواهد بود كه معمولاً درزمان وفضای پیچیده راه را تغییر می دهد.این بردار ازجمع برداری دوبرابر پرتو میدان الكتریكی محاسبه می شود.كه همیشه دردو پلان متضاد هم سمت گیری خواهد.
– اگردو پرتو نوری قطبیده خطی روبه انحطاط گذاشته شوند درنتیجه میدان ودرفضا با ساختار بزرگ نشان داده شده وبكار برده می شود.
ETotal = E 0,1 e I(2 + E 0 , 2 e I( 2

– با بردارهای موج k2,k1 ازدو پرتو فركانس نوری وفاز متفاوت بی

ن پرتوها . شدت فركانس نتیجه شده را می توان محاسبه كرد با استفاده ازروابط (2045) از:
I Total = {E2 0 ,1 + E2 0,2 + 2 E20 ,1 . E2 0,2 COS{ K .(r1.r2) + }
= I1 + I2 ( (184-2
جهت بردار میدان از رابطه زیر قابل محاسبه است :
ETOtal = E0 {COS ( 2 (e1 sin ( k1 . r ) + e2 sin (k2 . r ) )) } ( 2. 184 )
دراین مورد پرتو هست قطبی به حالت عمودی ودیگری موازی با صفحه دو بردار موج دربردار میدان الكتریكی به طور عمود خواهد چرخید نیست به بردار موج از پرتو 
جهت نتیجه شده از بردارمیدان الكتریكی برای موقعیت دوپرتو طیفی روبه انحطاط با جهت انتشار متفاوت وقطبش عمودی با دیگر ,یكی داخل صفحه كاغذ ودیگری به طور عمود .درحالت قطبش 450 ازدو پرتو با این طرح كه جهت انتشارشان درنتیجه میدان الكتریكی می چرخد دریك صفحه با زاویه 450 شكل (36-2) راببنید .
شكل( 35-2):
جهت نتیجه شده از بردار میدان الكتریكی برای حالت دو پرتو طیف روبه انحطاط با جهت انتشار متفاوت وقطبش عمودی با یكدیگر وزاویه 450 با صفحه كاغذ .
– اگراین دوپرتو به صورت موازی پراكنده شوند درنتیجه پرتو قطبش بیضوی خواهد داشت كه می تواند منجر به قطبش خطی یا دایروی نور شودبه عنوان یك تابع از فازها ودامنه هایی از دوپرتو .
20905 – تداخل پرتوهای یك بعدی :
پرتوهای متداخل درهنگام ساختن دو سطح بازتاب كننده اتفاق می افتد مانند فیلترهای فابری- پروت دراین حالت پرتوهای نوری همان جهت بردار موج را دارند. این تجزیه باید بر روی پرتوهایی با طول موج یكسان متمركز شود. برای موفقیتp برابر با پرتو نوری با بردارهای میدان الكتریكی موازی امابا فازهای متفاوت ثابت :
E 1= Re {E0 ei(2
E 2 = Re { E0 ei(2
.
.
EP = Re {EO ei (2
این موقعیت اجازه می دهد كه :
E ges = E1 + E2 + …..E P
= Re { EO ei (2 IQ +…+ ei (p –1) Q } } (2-186)
E =Re { EO ei (2 }
وشدت تقریبی تغییرات آهسته دامنه با توجه به (2045) آمد

ه :
I= (2.188)
كه برای شماره های مختلف P افزایش می یابد .بنابراین بالاترین P به تغییر فازها حساس است .
شكل (2036)
شدت تداخل طیف پرتو روبه انحطاط به عنوان یك تابع ازفازمتغییر .

برای دریافت اینجا کلیک کنید